冷轧板四网合一光缆交接箱

冷轧板四网合一光缆交接箱制的单纵模激光器(即动态单纵模激光器.邮天高速调制下能以单纵模工作的半导体激光器。店售在异质结激光器具有光放大作用的有源层附近，刻有波纹状的周期光栅而构成，如图3-8所示。在普通的半导体激光器中，只有有源区，光的反馈仅由其端面提供，但在DFB-LD中层导波区，甲一层波纹状的周期的FB-D中，除有源区外，还在其上并紧靠着它增加了一腔体长度上。当激光器注入正向电话位格光栅。光的反馈不仅仅在端面上，而是分布在整个光栅上反射，从而形成光反物票道时，有源区辐射出的具有一定能量的光子将会在每条为波长的整数信称为有打这。公同的反射光由于存在相位差而产生干涉现象，相位差正好的这中拉格反射条件。 或者说只有满足布拉格反射条件的光波才能产生干DFB:LD的这种工作方式使得它具有极强的波长选择性，从而实现动态单核工作。

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理论分析表明，当有源区的厚度非常小时，则在有源层与两边相邻层的能带将出现不连续现象，在有源区的异质结将产生一个势能阱，因此，将产生这种量子效应的激光器称为量子阱半导体激光器。(a) 单量子阴结构原理图结构中这种“阱”的作用使得电子和空图3.9量子阱半导体验光器穴被限制在极薄的有源区内，因此，有源区内粒子数反转分布的浓度很高。所以，这种激光器具有阅值电流小、谱线宽度窄、微分量子效率高以及频率啁啾小等↓系列优点。已经在实际系统，尤其是相干传输系统和波分复用系 统中得到广泛应用。58 mn051-00 武从究赏难街 (31 9anl-9zAiDal 汁数头.tnO2

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对于频率高于v的入射光,从金属中释放出的电子的大动能与入射光的强度无关,却与光的频率有关。频率越高,释放出的电子动能就越大(3)对于频率高于的入射光,即使入射光非常微弱,开始照射后也能立即释放出电子,滞后时间不超过10-8s以上这些实验现象都是经典电磁理论无法解释的。发展了普朗克的能量子概念,于1905年提出了光量子假说。他认为光的能量不是连续分布的,光是由一粒粒运动着的光子组成的。每个光子具有确定的能量,它只能作为一个整体被吸收或产生。光的相干性根据电磁场理论自由空间传播的电磁波是横波,可以由两个互相垂直的振动矢量即电场强度E和磁场强度H来表示。在光波中,产生感光作用与生理作用的主要是电场强度E,所以E矢量称为光矢量。

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干涉现象是波动过程的基本特征之一。由频率相同、振动方向相同、位相相同或位相差保持恒定的两个相干波源所发出的波是相干波,在两束相干波相遇的区域里,有些点振动始终加强,有些点的振动始终减弱或完全抵消,即产生干涉现象。对机械波或无线电波来说,相干条件比较容易满足,因此观察这些波的干涉现象就比较方便,但对光波则不然。这是因为一般光源发光是由光源中大量原子或分子从较高的能量状态跃迁到较低的能量状态过程中对外辐射光波,这种辐射有两个特点:一是各原子或分子辐射是间歇的、无规则的,每次辐射持续的时间只有108s左右,也就是说,原子或分子每次所发出的光是一个短短的波列。大量原子或分子发光是各自单独进行的,彼此之间没有什么联系,在同一时刻各原子或分子所发光的频率、振动方向、相位都各不相同,千差万别,是随机分布的。

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所以一般的两个单独光源发出的光不满足相干条件,不能发生干涉,即使是同一光源上两个不同部分发出的光,也同样不会发生干涉。相干光一般可以采用如下方法获得,将一光源上同一点发出的光波分成两束,使它们经过不同的传播,然后在某一空间区域相遇,发生迭加。在此过程中,将每一个波列光都分成两个频率相同、振动方向相同、相位差恒定的波列,这两个波列是相干光,在相遇区域中能生干涉现象。根据这一原则,通常用下列两种方法来获得相干光(1)分波阵面法。杨氏双缝、洛埃镜等光的干涉实验都用分波阵面法来获得相干光的。(2)分振幅法。分振幅法是利用光的反射和折射可以将一束光分成两束相干光。光的衍射1)光的衍射现象光波能绕过障碍物继续传播的现象叫作光的衍射声波可以绕过墙壁,使人不见其影却能听其音,这是因为声波的波长可达几十米,障碍物的线度和波长可以相比拟。

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而可见光的波长只有几百万分之一米的数量级,比障碍物的线度小得多,所以一般情况下,光的衍射现象不明显。但当障碍物的线度和光的波长可以相比拟时,就可以观察到光的衍射现象,如图2-3-4所示。一束平行光通过一个宽度可以调节的狭缝K后,在屏幕E呈现光斑。若狭缝的宽度比波长大得多时,屏幕E上的光斑和狭缝完全致,这时光可看成是沿直线传播的。若缩小缝宽,使它可与光长相比较时,在屏幕E上出现的光斑亮度虽然降低,但光斑范围反而加大,而且形成明暗相间的条纹,这就是光的衍射现象,人们称偏离原来方向传播的光为衍射光。2)单缝夫琅禾费衍射当光源、接收屏都距衍射物无限远时,这种入射光和衍射光都是平行光的衍射称为夫禾费衍射。

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单缝夫琅禾费衍射实验装置如图2-3-5所示,实验室通常宽度比长度小得多的4.光的偏缝称为单缝,在有限的距离内实现单缝夫琅禾费衍射是通过在单缝前后加上透镜实现。1)光的偏单缝衍射条纹特征参见图23-6,具有如下两个特点(1)单缝衍射条纹是一系列平行于狭缝的明暗相间的直条纹,它们对称地分布在中光的电磁如果光矢(2)明纹亮度不均匀,中点明纹亮,其他各级明纹的亮度将随着级数的增商而逐所示,示光振明纹两侧在单缝衍射中,若缝较宽,明纹虽然较亮,但相邻明纹的间隔很小而不易分辨;若缝很种光称为窄,间隔虽可加大,条纹分得很开,但明纹的亮度却显著减小。在这两种情况下,都很难较好这两个光地测定条纹间距,所以用单缝衍射不能准确地测定光长或使不同波长的光谱线分开。

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但利用衍射光栅可以做到这一点。衍射光栅分为反射光栅和透射光栅两种,平行排列的大量等距等宽的狭缝就构成了平面透射光栅。透光的宽度为a,不透光的宽度为b,则d=(a b)称为光栅常数。一般光栅常数的数量级均为105~10-6m,每毫米内有几十条乃(a)透射光栅(b)反射光栅至上千条刻痕。光栅是近代物理实验中时常用到的一种重要光学元件,主要用来分光而形成光谱。波分解复用器也可以利用光栅制作。所有缝对应点发出的光线到P点时都满足干涉加强的条件,因而在P点处形成明条纹。一般来说,光栅上每单位长度的狭缝条数很多,光栅常数(a b)很小,各级明条纹的位置分得很开。光栅上狭缝愈多,透射光束愈强,因此所得条纹也愈亮。